本文標(biāo)題："導(dǎo)電機理用于多孔介質(zhì)的電學(xué)孔隙結(jié)構(gòu)模型計量顯微鏡"
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導(dǎo)電機理用于多孔介質(zhì)的電學(xué)孔隙結(jié)構(gòu)模型計量顯微鏡
毛管模型的電動力學(xué)特點
此外．電法測井的測井解釋中是以巖石導(dǎo)電性參數(shù)，即電流為中心的。由于荷電粒子是存
在于地層水之中的，很明顯，它的移動只在孔隙孔道中進(jìn)行。在電場驅(qū)動下產(chǎn)生電流、電泳等各
種電學(xué)效應(yīng)時，其電流通道和流體運動時的通道不僅形狀是完全相同的，二者的運動過程也十
分相似，前人的研究對滲流物理和電法測井相互滲透得較為深入的原因就在于此。這就為進(jìn)一
步研究毛管、流體電化學(xué)效應(yīng)提供了方便。因而，我們的孔隙結(jié)構(gòu)模型選擇就應(yīng)以毛管模型為
基礎(chǔ)。
至于具體毛管模型，由于各種毛管網(wǎng)絡(luò)模型實驗結(jié)果的相互差別并不很大，那么平行毛管
束模型就有很大的優(yōu)勢。除了前人的研究中有許多成果可以借鑒和利用，模型也形象直觀。所
以我們就選平行的毛管束作為我們的研究模型。
I)普通概念的流體導(dǎo)電機理用于多孔介質(zhì)的電學(xué)問題研究時矛盾較多。主要原因在于毛
管內(nèi)流體內(nèi)的荷電粒子的移動規(guī)律與常規(guī)的荷電粒子移動理論有較大的差別。毛管內(nèi)的荷電
粒子移動規(guī)律是按拋物線分布的。
2)依據(jù)體電荷不均勻分布所發(fā)展的雙電層和擴散層理論，雖然能對毛管內(nèi)荷電粒子的移
動規(guī)律作一定的解釋，但由其導(dǎo)不出合理的毛管內(nèi)荷電粒子移動速度分布規(guī)律的理論公式。
3)當(dāng)前用于描述毛管內(nèi)荷電粒子移動規(guī)律的公式，是由電滲速度和泊肅葉公式簡單疊加
而成的，理論上并無有機的聯(lián)系。不能用于多孔介質(zhì)內(nèi)流體電阻率和其他電學(xué)問題的研究。
4)毛管內(nèi)荷電粒子的移動服從水力學(xué)原則，為一層流運動。毛管內(nèi)流體的體電荷密度是近
似均勻分布的。
5)由力電平衡導(dǎo)出的毛管內(nèi)荷電粒子移動速度的理論公式是拋物線方程。平均速度是最
大速度的一半。
6)毛管內(nèi)的流體電阻率是按拋物線的倒數(shù)分布的。平均流體電阻率是最小電阻率的二倍。
7)毛管平均電阻率是毛管孔徑、離子遷移率和普通流體電阻率的綜合函數(shù)，與普通流體電
阻率是截然不同的。多孔介質(zhì)電學(xué)理論中的許多問題都與此有關(guān)。
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